2ème Loi de Newton

ACTIVITES

 

A1 : Centre de masse d'un système.

Lorsqu’on décrit le mouvement d’un système et les actions mécaniques qui s’exercent sur lui, nous réduisons le système à un point G appelé centre de masse.

Comment localiser ce point ou comment justifier sa position si elle nous est donnée ? 

 

Doc1 : Définition.

Le centre de masse G d'un système est le point où se situe la position moyenne de ce système.

3d formes

 

Doc2 : Dispositif expérimental.

  • Découper des formes quelconques dans du carton.
  • Déposer chacune sur le bord de la table.
  • Les déplacer jusqu'au basculement.
  • Tracer un trait correspondant au bord de la table sur le carton.
  • Répéter l'expérience plusieurs fois avec la même forme en l'ayant changé de position.
  • Les segments se coupent au centre d'inertie G.
  • Lancer la forme et filmer son mouvement.
  • Etudier le mouvement de l’objet.

 

 

Doc3 : Expérience.

A l'aide de l'animation marteau.gif, et du logiciel Tracker, étudier les mouvements de différents points du marteau.

NB : l'intervalle de temps entre deux images est de 7 ms, la longueur du marteau est de 30 cm et le marteau pèse 3 kg.

Marteausite

 

 Mettre en œuvre le dispositif expérimental du doc 2.

Comparer les positions des centres de masse G pour chaque objet.

Que peut-on en déduire de la position du centre de masse de l'objet par rapport à sa forme ?

Comparer les trajectoires du centre de masse G et des autres points du système.

Que peut-on en déduire de la trajectoire du centre de masse ?

Comment peut-on justifier la position du centre de masse d'un système ?

Estimer la position du centre de masse du marteau en expliquant votre démarche.

A1 : Référentiel galiléen.

Un référentiel est un objet par rapport auquel on étudie le mouvement d'un autre objet. Il est dit "galiléen" si les lois de la Physique de Newton s'y appliquent.

Tous les référentiels qui nous entourent sont-ils galiléens ? 


 

Doc1 : Mobile autoporteur.

Un mobile autoporteur est un système qui éjecte de l’air afin de créer un cousin d’air et d’éviter les frottements.

Il n’est soumis qu’l’action de la Terre modélisée par son poids $\vec P $  tandis que l’action de l’air éjecté est modélisée par la force $\vec P $ .

Il est relié à un boitier qui permet de déclencher à intervalle de temps régulier un stylet sous le mobile. Ce stylet permet de marquer les différentes positions du système au cours du temps sur une feuille une fois qu’on l’a mis en mouvement.

Mobile

 

Tablepoints

Doc 2 : Support immobile.

Enregistrement des positions du centre de masse du mobile autoporteur, la table étant fixe.

Tablepoints3

 

Doc 3 : Support déplacé.

Enregistrement des positions du centre de masse du mobile autoporteur, lorsqu'on tire la feuille brusquement.

Tablepoints4

 

Doc 4 :  Principe d’inertie ou 1re loi de Newton

Dans un référentiel galiléen, tout corps persévère dans son état de repos ou de mouvement rectiligne uniforme si les actions mécaniques qui s’exercent sur lui se compensent.

 

 

Que peut-on dire des forces qui modélisent les actions mécaniques exercées sur le mobile autoporteur ?

Quel est le référentiel d’étude dans le cas du document 2 ? Décrire le mouvement du système dans ce cas.

Quel est le référentiel d’étude dans le cas du document 3 ? Décrire le mouvement du système dans ce cas.

Qu’est-ce qu’un référentiel galiléen ? Donner des exemples.

A3 : Deuxième loi de Newton.

La deuxième loi de Newton permet de relier le mouvement d’un système et les forces qui s’exercent sur lui.

Objectif : Utiliser la deuxième loi de Newton pour déterminer la norme d’une force.

 

 

Doc 1 : Protocole du mouvement d'un objet sur un plan incliné.

Matériel :

  • Un plan incliné.
  • Une balle de ping-pong
  • Une règle
  • Un rapporteur
  • Une caméra
  • Un ordinateur muni des logiciels Tracker et Regressi.
  • Une balance.

· Filmer un mobile sans vitesse initiale en chute libre sur un plan incliné.

· Etudier son mouvement

Camerabille

 

Doc2 : schéma.

Planincline

 

 

Mise en place :

- Mesurer la masse du mobile : ……………………………………………

- Mesurer l'angle d'inclinaison du plan : ……………………………………………

- Positionner la règle qui servira d'étalon : ……………………………………………

- Filmer, pointer.

Faire le bilan des forces s'exerçant sur le mobile (on négligera les frottements de l'air), les frottements sur le support seront modélisés par une force constante $\vec f $  .

Représenter ces forces sur le schéma ci-dessous.

Schemaplan

Utiliser la 2ème loi de Newton pour montrer que la coordonnée az de l'accélération sur l'axe (Oz) s'écrit :

$ a_{z} = -g \times sin \theta - \dfrac {f}{m} $ .

• En déduire l'équation horaire de la position z(t) :

  Comparaison avec la théorie :

- Y a-t-il adéquation entre la théorie est l'expérimentation ?

- En considérant que le modèle est valide, déterminer la valeur de la norme f de la force de frottement.

Expliquer comment la deuxième loi de Newton peut être utilisée pour calculer la norme d’une force.

A4 : Mouvement d'un pendule.

 

Un pendule simple suit un mouvement de rotation autour de son point d'accroche.

 

 

La deuxième loi de Newton permet de comprendre son mouvement.

Anim pendule2 1

 

Doc1 : Etude cinématique.

Une bille de masse m = 100 g est accrochée à un fil de longueur l = 50 cm. On l'écarte initialement d'un angle

θ =30 ° par rapport à sa position d'équilibre.

On supposera que l'air n'applique aucune force de frottement.

La masse n'est donc soumise qu'à son poids $\vec P $ et à la tension $\vec T $ du fil.

Les images ont été relevées tous les Δt = 67 ms.

NB : on placera le référentiel d'étude au point le plus bas de la trajectoire de la bille.

Chronopendule l 50 dt 67ms

 

 

Doc2 : Rappels

$ \overrightarrow {v(t)} = \dfrac {\overrightarrow {M(t+\Delta t) M(t)}}{\Delta t} $

$ \overrightarrow {\Delta v(t)}  = \overrightarrow {v(t+\Delta t)} - \overrightarrow {v(t)} $

$ \overrightarrow {\Delta v(t)}  = \overrightarrow {v(t+\Delta t)} - \overrightarrow {v(t)} $

 

• Calculer les valeurs des vitesses aux points 4, 5, 8 et 9:

Tracer les vecteurs variation de vitesse aux points 4 et 8 :

Calculer les valeurs des accélérations aux points 4 et 10, puis les normes des vecteurs $m.\overrightarrow {a_{4}}$  et $m.\overrightarrow {a_{8}}$ .

Tracer ces vecteurs en précisant l'échelle choisie.

Calculer la norme du poids $\vec P $ . En utilisant la même échelle que celle choisie précédemment, tracer le poids aux points 4 et 8.

En utilisant la 2ème loi de Newton, donner l'expression du vecteur $\vec T $ .

Construire ce vecteur aux points 4 et 8, en utilisant les vecteurs précédemment tracés. Mesurer les normes des vecteurs .

Les vecteurs   $\vec T $ sont, en théorie, dirigés en tout point vers le point d’attache du pendule. Est-ce le cas ici ? Sinon, proposer des raisons expliquant les écarts constatés.

Expliquer comment la deuxième loi de Newton peut être utilisée pour relier le vecteur et les forces appliquées sur un système.

mot de passe :

 

EXERCICES : 11, 14, 18, 20, 22, 29 et 31 P 279 à 283.

COURS

 

C1. Centre de masse d'un système.

C11. Définition.

 

Le centre de masse G d'un système quelconque est le point situé à la position moyenne de la masse de ce système.

On l'appelle aussi centre de gravité ou centre d'inertie.

C12. Position du centre de masse.

3d formes

Marteaug

Dans un champ de gravité uniforme, le centre de masse se situe au centre de gravité, généralement noté G. C'est le barycentre des masses.

Dans le cas d'un système homogène, il se situe au centre géométrique du système.

Dans le cas d'un système non homogène, il se trouve du côté où le système est plus massique.

Détermination de sa position.

On peut déterminer expérimentalement sa position de différentes façons, il se trouve :

  • à l'intersection des droites autour desquelles il bascule lorsqu'il est sur un support.
  • à l'intersection des droites verticales passant par les différents points d'attache lorsqu'il est suspendu à un fil.

C'est le point du système qui a un mouvement particulier lorsque le système est en mouvement.

Centremasse

C13. Propriété du centre de masse.

 

Marteausite

Trajmarteau

Le centre de masse d'un système est celui qui a la trajectoire la plus simple lorsque ce système est en mouvement.

Dans le cas du marteau lancé dans le laboratoire, le centre de gravité se déplace selon une parabole, tandis que l'extrémité du manche... ??

On étudiera le mouvement d'un système en considérant que toute la masse est portée en son centre de gravité.

 

C2. Référentiel galiléen.

C21.Référentiel.

Un référentiel est un objet par rapport auquel on étudie le mouvement d'un système.

Il est muni d'un repère et d'une échelle de temps.

• Le référentiel terrestre, lié à la Terre est adapté à l'étude du mouvement d'un objet proche de la Terre.

• Les référentiels astrocentriques sont liés au centre d'un astre et associés à des axes de directions fixes par rapport à des étoiles lointaines
Repere 3

 

C22.Référentiel galiléen.

 

Un référentiel est dit galiléen si dans ce référentiel, la première loi de Newton (ou principe d'inertie)  est vérifiée :

Il existe une famille de référentiels, appelés galiléens, dans lesquels un point matériel isolé ou pseudo-isolé est au repos ou bien en mouvement rectiligne uniforme.

 

NB : tout référentiel immobile ou en translation rectiligne uniforme par rapport à un référentiel galiléen est donc galiléen.

 

C23.Exemples.

Ref

 

Le référentiel héliocentrique (repère situé au centre du Soleil) muni de trois axes dirigés vers des étoiles est considéré comme galiléen.

Le référentiel géocentrique (repère situé au centre de la Terre) muni de trois axes dirigés vers des étoiles pourra être considéré comme galiléen sin on étudie le mouvement d'un système n'excédant pas quelques heures.

Le référentiel terrestre (repère situé à la surface de la Terre) muni de trois axes dirigés vers des étoiles pourra être considéré comme galiléen sin on étudie le mouvement d'un système n'excédant pas quelques minutes.

 

C24.Référentiel non galiléen.

Inversement, si un système au repos est soumis à des actions mécaniques qui ne se compensent pas dans un référentiel, alors le principe d'inertie ne s'applique pas et le référentiel n'est pas galiléen.

 

 

 

 

Tout référentiel en mouvement de translation accéléré ou ralenti, ou en rotation par rapport à un référentiel galiléen n'est pas galiléen.

 

 

 

 

 

 

 

 

 

Dans l'exemple ci-contre, le référentiel lié à une cabine n'est pas galiléen, contrairement à celui lié au manège.

Manege21

 

C3. Deuxième loi de Newton.

C31.Enoncé.

Pour un système de masse constante, dans un référentiel galiléen, la somme vectorielle des forces modélisant les actions mécaniques exercées sur ce système est égale au produit de sa masse au vecteur accélération de son centre de masse :

 

$\sum {\overrightarrow {F_{ext}} } = m. \overrightarrow {a_{G}} $

 

Newton coccinelle

C32.Equilibre d'un système.

Un système à l'équilibre dans un référentiel galiléen est en équilibre si et seulement si les vecteurs vitesse et accélération sont nuls :

 

$\vec v = \vec 0\;\; et\;\; \vec a = \vec 0 $

 

Il en résulte que la somme des forces appliquées à ce système est nulle :

 

$\sum {\overrightarrow {F_{ext}}} = \vec 0 $

 

NB : ce n'est pas parce-que la somme des "vecteurs force" se compense que le système est immobile.
Equilibre

C33. Des forces à l'accélération... et même au-delà !!

En appliquant la deuxième loi de Newton : $\sum {\overrightarrow {F_{ext}}} = m.\overrightarrow {a_{G}} $ , on pourra ainsi déterminer le vecteur accélération du système et ses composantes dans le référentiel choisi.

For

En "intégrant" par rapport au temps, on pourra ainsi accéder aux composantes temporelles de son vecteur vitesse, en prenant en compte les composantes initiales de la vitesse $ \left ( \vec {a(t)} = \dfrac {d \overrightarrow {v(t)}} {dt} \right ) $.

 

Av

En "intégrant" par rapport au temps une nouvelle fois, on pourra ainsi accéder aux composantes temporelles de sa position  $ \left ( \vec {v(t)} = \dfrac {d \overrightarrow {OG(t)}} {dt} \right ) $.

 

 

 

 

Pour finir, un lien entre ces composantes temporelles permettra donc d'accéder à l'équation spatiale de sa trajectoire dans le référentiel choisi.

Vom

 

  • 1 vote. Moyenne 5 sur 5.

Commentaires

  • ghomari
    • 1. ghomari Le 30/01/2023
    comment puis-je telecharger les differents logiciels
  • ghomari
    • 2. ghomari Le 30/01/2023
    comment puis-je telecharger les differents logiciels

Ajouter un commentaire